第六百三十一章 历史：飞啊飞啊飞（下）（九千字章節！）第(1/2)页
“矢量的规范玻色子”
    听到徐云的这句话。
    原本就将注意力放在徐云身上的赵忠尧等人，不由下意识的齐齐一愣，眼下浮现出了一抹茫然。
    这是啥意思
    众所周知。
    物理学中按照大分类划分可以分出两种基本粒子，也就是所谓的费米子和玻色子。
    其中费米子是遵循费米狄拉克统计的粒子，包括电子、质子、中子等等。
    费米子有半整数自旋，符合泡利不相容原理，即同一量子态上不能有两个或以上的费米子。
    玻色子则是遵循玻色爱因斯坦统计的粒子，包括光子、玻色子、z玻色子、希格斯玻色子等，它们是构成力的基本粒子。
    玻色子有整数自旋，不受泡利不相容原理的限制，多个玻色子可以处于同一量子态上。
    当然了。
    在如今这个物理学的早期时代，科学界对于这两种粒子的认知还远远没有后世那么完善。
    其中费米子的了解相对要深一点，毕竟质子中子这些微粒已经被发现有些年了，甚至直接或者间接诞生过不少诺贝尔奖。
    但玻色子就要浅很多了。
    玻色子这个概念最早由狄拉克所提出，当时他为了纪念印度物理学者萨特延德拉纳特玻色的贡献，便给这种粒子取了个玻色子的名字。
    这个时代对玻色子最典型的认知就是光子，然后就仅此而已了。
    没错，后续就没了。
    因此当徐云提出了带着矢量的规范玻色子后，赵忠尧等人非但没有丝毫恍然大悟，反倒有些懵逼。
    过了片刻。
    赵忠尧与一旁的胡宁彼此对视了一眼，略微组织了一番语言，对徐云问道：
    “小韩，你说的这矢量规范玻色子到底是个啥意思”
    “难道说除了矢量玻色子外，还有标量玻色子”
    徐云朝他点了点头，肯定道：
    “没错。”
    赵忠尧顿时皱起了眉头，不过他并没有打断徐云的节奏。
    根据他过去这段与徐云打交道所积累的经验。
    徐云这人虽然经常抛出一些语不惊人死不休的概念，但这些概念无论多么超乎现有的认知，徐云都会对它们做出一个比较详尽的解释，几乎从未出现过抛概念但不给原理的情况。
    这也是为啥基地这么多专家会这么快接纳徐云的原因搞理论的语出惊人不是啥大问题，只要能给出合理的解释就行。
    眼下这个时期仪器水平相当原始，理论学家基本上和古代的说客无异，能够驳辩说服他人的就是顶尖的纵横家。
    果不其然。
    徐云这次也没怎么卖关子，而是很快拿起笔，在纸上写下了一道公式；
    ds2c2dt2dx2dy2dz2ημdxμdx。
    接着徐云在这道公式下方画了条线，对赵忠尧说道：
    “赵主任，这是一个标准的闵氏时空的线元，拥有一个rΛ4线性空间，配有号差为2的闵氏度规ημ。”谁能告诉我四次方搜狗怎么打
    “如果我们做一个假设，即单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，您能做出so3群的不可约幺正表示吗”
    “”
    赵忠尧闻言思考的了几秒钟，很快摸了摸下巴：
    “应该可以。”
    上辈子是洛伦兹的同学应该都知道。
    自由场情景下洛伦兹变换不改变场的形式，矩阵d决定了场的变换方式，所以只要考虑群的性质就可以了。
    而又是小群，对于有质量粒子场想要做出so3群的不可约幺正表示，只要考虑右边的湮灭算符就行。
    这种计算对于赵忠尧这样的大佬来说并不算什么难题，因此很快赵忠尧便写下了对应的步骤：
    “先从动量算符入手，pidd”
    “当湮灭算符作用在基态上时得到零，即  aa0，因子2可以约掉”
    “然后再做出无量纲化的共轭复振幅算符，它的时间演化就是乘上eit相位变化”
    十多分钟后。
    赵忠尧轻轻放下笔，露出了一道若有所思的表情：
    “咦谐振子居然有两个解析解”
    随后他又看向了一旁同时在计算的胡宁和朱洪元二人，问道：
    “老胡，洪元同志，你们的结果呢”
    胡宁朝他扬了扬手中的算纸：
    “我也是两个解。”
    朱洪元的答案同样简洁：
    “我也是。”
    见此情形，老郭不由眯了眯眼睛。
    他所计算的是so1和so3群的粒子数算符，虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，但这个假设其实和现实几乎无异。
    而根据计算结果显示。
    这个模型在数学上具备两个解析解，对应的是量子所述的玻色子规范场。
    其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。
    而自旋为零在场论中对应的便是
    标量概念。
    这其实很好理解。
    量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c约化普朗克常数1，时空坐标xx，x，x，xx，y，z，itx，it，偏微分算符，，，x，y，z，it，it，it
    狭义相对论的能量动量关系式是e  p  ，让能量e用能量算符it替换，动量p用动量算符i替换，就可以得到t  ，即t0
    让它两边作用在波函数Ψ上得Ψ0，这就是大名鼎鼎的克莱因戈登场方程。
    算符在洛伦兹变换下是四维标量，即'静质量的平方是常数。
    要使克莱因戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程Ψ0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的'Ψ'0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。
    如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'x'，texpisΨx，t。
    这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψx，t的空间坐标矢量x在角动量s方


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